Elektronstråle litografi

Den elektronstrålelitografi (ESL, engelsk elektronstrålelitografi ofte omtales som e-litografi følgende) er i mikro og halvlederteknologi, en særlig fremgangsmåde til strukturering en elektron -følsom lag (engl. Resist , analogt med fotolitografi og fotoresist kaldet). Processen tilhører gruppen af næste generations litografi og er tæt forbundet med ionstråle- litografi . "Eksponering" for en elektronstråle ændrer modstanden kemisk, så den kan opløses lokalt (udvikling), og der dannes et struktureret resistlag. Strukturen kan derefter overføres til et lag af et andet materiale, f.eks. B. ved ætsning af et underliggende lag eller ved selektiv deponering af et materiale på resisten. Den største fordel ved processen er, at strukturer med betydeligt mindre dimensioner (i nanometerområdet) kan fremstilles end ved fotolitografi.

Processen er af stor betydning ved fremstilling af mikroelektroniske kredsløb til moderne elektroniske enheder og bruges frem for alt til fremstilling af de fotomasker, der anvendes i fotolitografi . Den kan dog også bruges som en maskeløs litografiproces til strukturering af lag eller skiver i prototype- eller små serier. Elektronstråle litografi forhandles også i storskala produktion som en efterfølger til nutidens (fra 2011) fotolitografi baseret på excimerlasere . De lange procestider for nuværende teknologier, hvor elektronstrålen f.eks. Scannes over substratet, er ikke økonomiske og fører også til tekniske problemer, f.eks. B. Elektronstråle ustabilitet.

Energi frigivelse fra elektroner i stof

spredning

Elektroner er partikler med en relativt lav masse i forhold til atomkernen . Hvis elektroner fra en indfaldende stråle (primære elektroner) rammer resisten med høj energi (typisk 10-50 keV), oplever de både fremad og tilbagespredning i materialet . Fremadrettet spredning betyder en afbøjning af elektronerne på mindre end 90 ° i indfaldsretningen. Spredningen forårsager blandt andet en udvidelse af strålediameteren og fører dermed til en effektiv forringelse af opløsningen, men dette er mindre end det, der skyldes generering af sekundære elektroner . Nogle gange er de primære elektroner spredt i en vinkel større end 90 grader, det vil sige, at de ikke er spredt længere i substratet. Disse elektroner er tilbagespredte elektroner (engl. Backscattered elektroner ), der refereres til og har samme effekt som langdistancelinsespredningseffekter (engl. Lens flare ) af de optiske projektionssystemer. En tilstrækkelig stor dosis af tilbagespredte elektroner kan føre til en fuldstændig eksponering af et område, der er væsentligt større end strålens tværsnit i fokus.

Generering af sekundære elektroner

Ud over elastisk spredning i resisten eller substratet oplever de primære elektroner uelastisk spredning eller kollisioner med andre elektroner (f.eks. Elektronerne i gitteratomer), når de kommer ind i eller passerer gennem et materiale som resisten . Ved en sådan kollision mister de primære elektroner energi gennem en momentumoverførsel fra den indfaldende elektron til den anden elektron og kan beskrives ved forholdet , hvorved afstanden mellem elektronerne er tættest og hastigheden af den indtrængende elektron. Den energi, der overføres af kollision kan beskrives udtrykt ved forbindelse , hvor massen af elektronen, den elementarladningen og elektronenergien, svarer til. Ved at integrere over alle værdier mellem den laveste bindingsenergi og hændelsesenergien er resultatet, at det samlede tværsnit af en kollision er omvendt proportional med hændelsesenergien og proportional med . Generelt er resultatet i det væsentlige omvendt proportionalt med bindingsenergien. ${\ displaystyle dp = 2e ^ {2} / bv}$ ${\ displaystyle b}$ ${\ displaystyle v}$ ${\ displaystyle T = (dp) ^ {2} / 2m = e ^ {4} / Eb ^ {2}}$ ${\ displaystyle m}$ ${\ displaystyle e}$ ${\ displaystyle E}$ ${\ displaystyle E = (1/2) mv ^ {2}}$ ${\ displaystyle T}$ ${\ displaystyle E _ {\ tekst {o}}}$ ${\ displaystyle E}$ ${\ displaystyle 1 / E _ {\ text {o}} - 1 / E}$ ${\ displaystyle E \ gg E _ {\ tekst {o}}}$

Ved at bruge den samme integrationsmetode, men over området op til og ved at sammenligne tværsnittene, opnår man, at halvdelen af de uelastiske kollisioner af de indtrængende elektroner genererer yderligere elektroner med en kinetisk energi større end . Disse elektroner, kaldet sekundære elektroner, er også i stand til at bryde kemiske bindinger (med en bindende energi ), selv i en vis afstand fra den oprindelige kollision. Derudover kan de generere elektroner med lavere energi, hvilket betyder, at der dannes en elektronkaskade . Det er derfor vigtigt at overveje de sekundære elektroners bidrag til udbredelsen af energiindgangen. ${\ displaystyle 2E _ {\ tekst {o}}}$ ${\ displaystyle E}$ ${\ displaystyle E_ {o}}$ ${\ displaystyle E _ {\ tekst {o}}}$

Løsningsevne

I modsætning til optisk litografi er elektronstråle -litografi praktisk talt ikke begrænset af bølgelængden af de anvendte partikler. Bølgelængden af elektroner med en energi på ca. 25 keV er ca. 8 pikometer, hvilket svarer til omkring en tolvtedel af hydrogenatomets diameter . Opløsningseffekten afhænger derfor mere af den anvendte strålediameter, som igen er begrænset af elektronkilden, aberration af elektronoptikken og interaktionerne i en stærkt kollimeret elektronstråle. Med dagens elektronoptik kan der genereres elektronstråler med tværsnit på et par nanometer. Den praktiske opløsningsgrænse bestemmes imidlertid ikke udelukkende af strålediameteren, men også af spredning fremad i modstanden og frem for alt de sekundære elektroner, der bevæger sig i modstanden. Fremadrettet spredning kan reduceres ved at bruge højere elektronenergier eller tyndere modstandslag, men genereringen af sekundære elektroner er uundgåelig. Afstanden tilbagelagt af en sekundær elektron er ikke en generelt beregningsværdi, men en statistisk parameter, der kan bestemmes på grundlag af mange eksperimenter eller Monte Carlo -simuleringer med en energi på mindre end 1 eV. Dette er nødvendigt, fordi spidsværdien i energifordelingen af de sekundære elektroner er langt under 10 eV. Gentagelighed og kontrol af den praktiske opløsningsgrænse kræver ofte hensyn til påvirkninger, der ikke er relateret til billeddannelsen, f.eks. B. Modstå udvikling og intermolekylære styrker.

Skrivetid

Den mindste eksponeringstid for et givet område ved en given strålingsdosis er beskrevet med følgende formel:

{\ displaystyle \ mathrm {dosis \ cdot Fl {\ ddot {a}} che = strålestrøm \ cdot eksponeringstid}}

{\ displaystyle = \ mathrm {Total ladning \ af \ hændelsen \ elektroner}}

F.eks. Er den minimale eksponeringstid for et område på 1 cm², en dosis på 10 ⁻³ C / cm² og en strålestrøm på 10 ⁻⁹ A ca. 10 ⁶ s (ca. 12 dage). Denne mindste skrivetid inkluderer ikke tiden til at flytte substratholderen, strålen er maskeret og andre mulige tekniske korrektioner og justeringer under skrivning. For at dække den 700 cm² store overflade af en 300 mm siliciumskive, ville minimum skrivetid blive forlænget til 7,10 ⁸ sekunder, cirka 22 år. Det er klart, at gennemstrømning er en alvorlig begrænsning for elektronstråle litografi, især når man udsætter tætte strukturer over et stort område. Direkte skrivemetoder med kun en stråle er derfor ikke egnede til produktion i store mængder. Fordi det normalt ville tage flere dage at eksponere et mønster med en opløsning på under 100 nm med elektronstråle-litografi på en enkelt skive, sammenlignet med nutidens 193 nm fotolitografisystemer under den samme opgave.

Nærhedseffekt

De mindste strukturer produceret ved elektronstråle litografi, da produktionen af tætstående strukturer (for det meste linjer) ved nærhedseffekten (eingedeutscht of Engl. Generelt isolerede strukturer påvirker nærhed : dt. , Nærhedseffekt ") er vanskelig. Nærhedseffekten beskriver elektronernes krydstale under eksponering, det vil sige elektroner, der var "beregnet" til at udsætte en bestemt struktur, overskygger det tiltænkte område og bidrager til eksponeringen af tilstødende områder. Dette fører til en udvidelse af de skrevne strukturer, udvider effektivt deres image og fører til en reduktion i kontrast, dvs. H. forskellen mellem maksimal og minimum intensitet i et område. Derfor er eksponeringen eller opløsningen af tætte strukturer vanskeligere at kontrollere. Med de fleste modstandsdygtige er det derfor svært at producere linjer og skyttegrave mindre end 25 nm; den nedre grænse er i øjeblikket 20 nm.

Hovedårsagen til nærhedseffekterne er spredning af elektroner på grund af de negativt ladede elektroners elektriske interaktion med hinanden. Problemet kan dog reduceres ved en tidligere beregnet korrektion af eksponeringsfunktionen . Det muliggør en dosisfordeling så tæt som muligt på den ønskede dosis ${\ displaystyle E (x, y)}$ ${\ displaystyle D (x, y)}$

Opladning

Hvis en højenergi-elektronstråle rammer et substrat, stopper den nogle af elektronerne. Da elektroner er ladede partikler, har de en tendens til at oplade substratet negativt, hvis de ikke hurtigt spredes mod masse. For substrater med lav ledningsevne, såsom en siliciumskive, er dette normalt ikke et problem.Situationen er anderledes med ikke-ledende eller dårligt ledende substrater, såsom de kvartsunderlag, der bruges til fotomasker. En negativ ladning i substratet ledsages ofte af en positiv modladning på overfladen, som hovedsageligt skyldes sekundær elektronemission til et vakuum. Området for emission af lavenergi sekundære elektroner (den største komponent af frie elektroner i resist-substratsystemet), som kan bidrage til opladning, er mellem 0 og 50 nm under overfladen. Opladningen af resisten eller substratet er generelt ikke gentagelig og derfor vanskelig at kompensere for. Positive ladninger er et mindre problem end negative ladninger, da sidstnævnte kan aflede elektronstrålen fra den ønskede position under eksponering.

Lignende effekter forekommer også ved scanningelektronmikroskopi, hvor de fører til tab af kontrast og lavere opløsning. Der kan du nøjes med påføring af et tyndt ledende lag på prøven. I ESL har sådanne ledende lag over eller under resisten sædvanligvis begrænset anvendelse, da elektroner med høj energi (50 keV eller mere) relativt uhindret kan passere gennem lagene og fortsætte med at akkumulere i substratet. I tilfælde af lavenergistråler er det derimod ganske effektivt og fornuftigt.

Elektronstråle litografisystemer

Elektronstråle litografisystemer består i det væsentlige af en elektronkilde, et elektronisk optisk system og afbøjnings- eller projektionsenheden (fokusering). På grund af komponenternes lineære opstilling omtales hele strukturen også som en søjle.

Systemer med lav opløsning kan bruge varme katoder , hovedsageligt baseret på lanthanhexaborid (LaB ₆ ). Systemer med højere opløsning kræver derimod feltemissionskilder som opvarmet W / ZrO ₂ for lavere energiforbrug og forbedret intensitet. Termiske feltemissionskilder foretrækkes frem for koldemissionskilder på trods af deres noget større strålestørrelse, fordi de giver bedre stabilitet, når de skriver over en længere periode (flere timer).

Der kræves særlige systemkomponenter til koncentration og fokusering af elektronstrålerne, der ofte omtales som linsesystemer analogt med optik. Både elektrostatiske og magnetiske linser kan bruges i ESL -systemer. Elektrostatiske linser viser imidlertid større aberration og er derfor ikke egnede til fin fokusering. Fordi der i øjeblikket ikke er nogen teknikker til fremstilling af akromatiske elektronstråleobjektiver, så elektronstråler med en ekstremt smal energispredning er påkrævet for den fineste fokusering.

Elektrostatiske systemer bruges typisk til meget små afbøjninger af elektronstrålen; større stråleafbøjninger kræver elektromagnetiske systemer. På grund af unøjagtigheden og det begrænsede antal eksponeringstrin er eksponeringsfeltet i størrelsesordenen 100 til 1000 µm. Større mønstre kræver en bevægelse af underlagsstøtten ( scene eller borepatron ) , som skal opfylde særligt høje krav med hensyn til mønstres justering og justering af et mønster på et niveau i forhold til det tidligere niveau, se Overlay (halvlederteknologi) .

ESL -systemer, der bruges til kommercielle applikationer, er dedikerede, f.eks. Fotomaskeproduktion, og er meget dyre (over $ 4 millioner). Enheder til forskningsapplikationer er derimod ofte modificerede elektronmikroskoper, der er blevet konverteret til et ESL -system til en forholdsvis lav pris (mindre end 100.000 USD). Dette afspejles også i de opnåelige resultater, for eksempel kunne strukturstørrelser på 10 nm og mindre kortlægges med de dedikerede systemer. Med forskningsindretninger baseret på elektronmikroskoper kan derimod kun gengives størrelser på ca. 20 nm.

Elektronstråle modstår

Kortkædede og langkædede polymethylmethacrylater (PMMA resist, følsomhed ved 100 keV ca. 0,8-0,9 C / cm²) er en af de første og bruges stadig i dag . Dette er normalt en enkomponentmaling. På den anden side, som med normale fotoresister, er der også multikomponentlak, hvor der udover den elektronfølsomme komponent tilsættes stoffer, der sikrer en stærkere tværbinding af lakken efter eksponering (såkaldte kemisk forstærkede lakker).

Desuden søges der efter elektronfølsomme eller kemisk mere stabile lakker for eksempel for at muliggøre kortere eksponeringstider. Elektronfølsomme malinger omfatter bl.a. Hydrogen silsesquioxan (engl. Hydrogen silsesquioxan , HSQ, ca. 1 C / cm² @ 100 keV) eller calixarenes (ca. 10 C / cm² og større @ 100 keV). I modsætning til PMMA er disse to modstande negative modstande , hvilket betyder, at de udsatte områder forbliver på skiven, efter at resisten er udviklet.

procedure

ESL -systemer omfatter både maskeløse og maskløse metoder. Begge procesgrupper kan opdeles i forskellige underteknikker.

De maskeløse metoder, dvs. direkte skrivning med en guidet elektronstråle, kan klassificeres i henhold til både stråleformen og strategien for strålebøjning. Ældre systemer bruger Gauss- formede elektronstråler, der ledes over substratet (raster-tilstand). Nyere systemer anvender formede bjælker, dvs. bjælker, hvorpå et ønsket geometrisk tværsnit er præget via en maske, og deres afbøjning til forskellige positioner i "tekstfeltet" (vektorscannetilstand).

De maskebaserede processer ligner konventionel fotolitografi. Også i ESL er der specifikke nærhedsbestrålingsteknikker såsom 1: 1 projektion eller fremspring, hvor maskenes strukturer reduceres i størrelse.

Maskefrie teknikker

Når oplysningerne skrives direkte i resisten, afbildes en elektronstråle uden en maske. Til dette formål føres strålen hen over substratet i overensstemmelse med den ønskede maskestruktur. Den nødvendige afbøjning opnås gennem elektrostatiske interaktioner mellem elektronerne.

Raster- og vektorscanningsprincip

Med raster -scanningsprincippet ledes elektronstrålen linje for linje over eksponeringsfeltet. Dette kan sammenlignes med strålestyringen i en rørmonitor eller et scanningselektronmikroskop. Strukturerne afsløres ved specifikt at tænde og slukke elektronstrålen. Den XY-bord af substratunderstøtningen sædvanligvis bevæges kontinuerligt.

I modsætning hertil afbøjes strålen med vektorscanningsprincippet specifikt til strukturen, der skal eksponeres i eksponeringsfeltet og skrives der i en bugtende eller spiralformet bevægelse af elektronstrålen. Efter at alle strukturer i afbøjningsfeltet er blevet afsløret, bevæger XY-tabellen sig til den næste position, svarende til trin-og-gentagelsesprocessen, der bruges i nutidens fotolitografisystemer. Dette princip har en klar fordel med hensyn til procestid, især i mindre strukturerede områder.

Bjælkeform

Både rasteren og vektorscanningsprincippet kan bruge elektronstråler i forskellige former. Med hensyn til energifordeling (i strålens tværsnit) er de opdelt i følgende typer:

fastformede bjælker (engl. fastformet bjælke )
1. runde stråler
2. Gaussisk rundstråle , Gaussisk energifordeling
3. firkantet bjælke (engl. square-beam )
4. rund spot med ensartet energifordeling ( rundstråle )
variabelt formet bjælke , disse er for det meste firkantede og trekanter i forskellige størrelser og former

Stråleformen genereres via en blænde eller strukturerede åbningsplader. Sidstnævnte kan forestilles som simple pinhole -membraner med en vis geometri.

Maskebaserede teknikker

De maskefrie teknikker har en stor ulempe, den lange skrivetid pr. Skive. For at gøre ESL også attraktiv for storstilet produktion er der udviklet alternative teknikker, f.eks. B. Multi-beam optager. Maskebaserede teknikker, såsom dem, der allerede er brugt i konventionel fotolitografi, er også af interesse. Elektronstråler giver en betydelig fordel i forhold til eksponering for lys; på grund af deres meget korte bølgelængde ( De Broglie -bølgelængde ) viser de ikke nogen praktisk relevante diffraktionseffekter, der ville forstyrre overførsel af strukturer fra en maske til resisten.

Eksponeringen sker via en skyggeprojektion af maskestrukturerne ved hjælp af en parallel elektronstråle. Maskerne er enten transmissionsmasker, hvor strukturerne er blevet " udstanset " ( stencilmaske ), eller masker, hvor et absorberende lag er blevet påført og struktureret på et elektronstrålens gennemsigtige substrat, der ligner almindelige fotomasker. Efter eksponeringen flyttes eksponeringsfeltet til den næste eksponeringsposition på waferen eller substratet i en trin-og-gentag-proces.

SKALPEL

SCALPEL ( Scattering with Angular Limitation Projection Electron-beam Lithography ) er en anden maskebaseret teknik, der bruger en spredningsmaske på en film, der er gennemsigtig for elektroner. I lighed med konventionel fotolitografi skygger visse dele af elektronstrålen af masken. Et spredelag bruges til dette formål, som stærkt afbøjer indfaldende elektroner. De maskeres derefter ud via en blændeblænde. Fordelen ved et spredningslag i forhold til absorption af elektronerne er på den ene side den signifikant lavere ladning og på den anden side mindre opvarmning af masken.

Eksempel på et procesforløb

Følgende eksempel bruger illustrationerne til at vise, hvordan elektronstråle litografi kan bruges til at producere en metal nano-bro til visse brudkontaktforsøg. Et elastisk substrat fremstillet af bronzeplade er påkrævet til eksperimentet samt en fritstående metalbro med et forudbestemt bristepunkt, der langsomt rives, når substratet er bøjet. Strukturen bruges i grundforskning til at oprette kontakter med et atom. Elektronisk elektronstråle -litografi er særligt velegnet til produktion i denne applikation, da der kun kræves nogle få prøver som forskningsobjekter, og den krævede strukturstørrelse med en 100 nm bred indsnævring normalt ikke opnås med optiske litografiprocesser.

Trin 1: Forbered bronzesubstratet.
Trin 2: Offerlag fremstillet af polyimid , påført ved centrifugering og en bagningsproces.
Trin 3: Påføring af en blød elektronstråle lak som et bufferlag (centrifugering + tørring).
Trin 4: Påføring af en hård PMMA -lak som dampmaske (centrifugering + tørring).
Trin 5: Eksponering med elektronstrålen i et scannende elektronmikroskop ( SEM ).
Trin 6: Udvikling i en fremkaldervæske, der opløser de udsatte områder (positiv lak).
Trin 7: dampaflejring med metal, f.eks. B. aluminium . Bufferlaget fører til veldefinerede metalkanter uden at røre malingen.
Trin 8: Fjern det uønskede metal i et opløsningsmiddel ( acetone ).
Trin 9: Udsættelse af nano-broen ved delvist at fjerne offerlaget i det reaktive ionplasma ( RIE ).
Færdig aluminium nanobridge på polyimidbasen, set i SEM (kunstigt farvet).

Defekter

På trods af den høje opløsning af elektronstråle litografi ignoreres generering af fejl ofte af brugerne. De fejl, der opstår, kan opdeles i to kategorier: datarelaterede og fysiske defekter.

Datarelaterede defekter kan igen opdeles i to undergrupper. Blanking eller afbøjningsfejl opstår, når elektronstrålen ikke afbøjes korrekt. På den anden side forekommer formningsfejl i systemer med en variabel stråleform, når den forkerte form projiceres på prøven. Disse fejl kan enten stamme fra den elektronisk-optiske kontrolhardware eller inputdataene. Som det kan forventes, er større datamængder mere modtagelige for datarelaterede defekter.

Fysiske defekter er mere forskelligartede og omfatter effekter såsom elektrostatisk opladning af prøven (negativ eller positiv), tilbagespredning af elektroner, doseringsfejl, tåge (langdistancerefleksioner af tilbagespredte elektroner), udgassing af resisten, kontaminering og stråleudvidelse. Da tiden for direkte skrivning let kan tage flere timer (endda over et døgn), er der større sandsynlighed for tilfældige fejl. Også her er større datamængder mere tilbøjelige til fejl.

Fremtidige udviklinger

For at løse de problemer, der er forbundet med sekundær elektrongenerering, vil det blive vigtigt at bruge lavenergi-elektroner til eksponering af resisten. Elektronernes energi bør ideelt set være i størrelsesordenen blot et par elektronvolt. Dette er allerede blevet vist i en undersøgelse med et ELS -system baseret på et scanningstunnelmikroskop. Det blev vist, at elektroner med energier lavere end 12 eV kan trænge igennem en 50 nm tyk polymer fotoresist. Ulempen ved at bruge lavenergi-elektroner er, at det er svært at forhindre elektronstrålen i at sprede sig i fotoresisten. Desuden er designet af elektronstrålesystemer til nærstråleenergier og høj opløsning vanskelig, fordi Coulomb -frastødningen mellem elektronerne får større betydning.

Et alternativ er brugen af ekstremt høje energier (mindst 100 keV) for at fjerne materiale ved forstøvning. Dette fænomen er ofte blevet observeret i transmissionselektronmikroskopi. Dette er imidlertid en meget ineffektiv proces på grund af den ineffektive transmission af pulserne fra elektronstrålen til materialet. Dette resulterer i en langsom proces med meget længere eksponeringstider end konventionel elektronstråle litografi. Desuden kan høje strålingsenergier beskadige substratet.

For at opnå en forkortet eksponeringstid og dermed en økonomisk gennemstrømning på mindst 10 skiver i timen ved produktion af mikroelektroniske kredsløb, er der i flere år blevet undersøgt tilgange, hvor flere elektronstråler ( flerstråle litografi ) bruges samtidigt. Med sådanne multi-beam optagere bør 10.000 og flere stråler tillade procestider på langt under en time for eksponering af en 300 mm wafer.

Se også

Boersch effekt

litteratur

Michael J. Rooks, Mark A. McCord: Elektronstråle litografi . I: P. Rai-Choudhury (red.): SPIE Handbook of Microlithography, Micromachining and Microfabrication . 14. marts 1997, s. 139–250 , doi : 10.1117 / 3.2265070.ch2 ( archive.org ).
DM Tennant, AR Bleier: Elektronstråle litografi af nanostrukturer . I: Gary Wiederrecht (red.): Handbook of nanofabrication . Academic Press, 2010, ISBN 978-0-12-375176-8 , s. 121-148 .

Weblinks

Elektronstråle litografi ( Memento fra 2. februar 2016 i internetarkivet ) (PDF; 0,5 MB) på Cornell

Individuelle beviser

^ Michael J. Rooks, Mark A. McCord: Elektronstråle litografi . I: P. Rai-Choudhury (red.): SPIE Handbook of Microlithography, Micromachining and Microfabrication . 14. marts 1997, s. 139–250 , doi : 10.1117 / 3.2265070.ch2 ( archive.org ).
↑ L. Feldman, J. Mayer: Fundamentals of Surface and Thin Film Analysis . 1986, ISBN 0-13-500570-1 , s. 130-133 .
^ TIL Broers, ACF Hoole, JM Ryan: Elektronstråle litografi - opløsningsgrænser . I: Mikroelektronisk teknik . tape 32 , nej. 1-4 , 1996, s. 131-142 , doi : 10.1016 / 0167-9317 (95) 00368-1 .
^ H Seiler: Sekundær elektronemission i scanningselektronmikroskopet . I: Journal of Applied Physics . tape 54 , nej. 11 , 1983, s. R1-R18 , doi : 10.1063 / 1.332840 .
↑ JA Liddle, GM Gallatin, LE Ocola, andre: Resist krav og begrænsninger for nanoskala elektronstråle mønsterdannelse . I: Mat. Res. Soc. Symp. Proc. tape 739 , nr. 19 , 2003, s. 19-30 , doi : 10.1557 / PROC-739-H1.5 .
↑ ^a^b Gary Again rettigheder: Handbook of Nanofabrication . Academic Press, 2009, ISBN 0-12-375176-4 , s. 131-133 .
↑ Hans Weinerth: Encyclopedia elektronik og mikroelektronik . Springer, 1993, ISBN 978-3-540-62131-7 , s. 245 .
^ Lloyd R. Harriott: Spredning med vinkelbegrænsning projektion elektronstråle litografi til suboptisk litografi . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 15 , nej. 6 , 1997, s. 2130 , doi : 10.1116 / 1.589339 .
↑ Ulrich Hilleringmann: silicium halvlederteknologi . Vieweg + Teubner, 2004, ISBN 978-3-519-30149-3 , s. 54-56 .
↑ JM Ruitenbeek, A. Alavarez, I. Pineyro, C. Grahmann, P. Joyez, MH Devoret, D. Esteve; C. Urbina: Justerbare nanofabricerede atomstørrelseskontakter . I: Gennemgang af videnskabelige instrumenter . tape 67 , nej. 1 , 1996, s. 108-111 , doi : 10.1063 / 1.1146558 .
↑ Christie RK Marrian: Elektronstråle litografi med scanningstunnelmikroskopet . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 10 , nej. 6 , 1992, s. 2877-2881 , doi : 10.1116 / 1.585978 .
^ TM Mayer: Feltemissionsegenskaber for scanningstunnelmikroskopet til nanolithografi . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 14 , nej. 4 , 1996, s. 2438-2444 , doi : 10.1116 / 1.588751 .
↑ Laurence S. Hordon: Grænser for lavenergi elektron optik . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 11 , nej. 6 , 1993, s. 2299-2303 , doi : 10.1116 / 1.586894 .
^ RF Egerton, P. Li, M. Malac: Strålingsskader i TEM og SEM . I: Micron . tape 35 , nej. 6 , 2004, s. 399-409 , doi : 10.1016 / j.micron.2004.02.003 .
^ THP Chang, Marian Mankos, Kim Y. Lee, Larry P. Muray: Multiple elektronstråle litografi . I: Mikroelektronisk teknik . tape 57–58 , august 2001, s. 117-135 , doi : 10.1016 / S0167-9317 (01) 00528-7 .
↑ Maskerfri litografi med flere elektronstråler til fremstilling i store mængder . 27. marts 2009, s. 96-97 , doi : 10.1109 / VTSA.2009.5159308 .

[mccord-1] Michael J. Rooks, Mark A. McCord: Elektronstråle litografi . I: P. Rai-Choudhury (red.): SPIE Handbook of Microlithography, Micromachining and Microfabrication . 14. marts 1997, s. 139–250 , doi : 10.1117 / 3.2265070.ch2 ( archive.org ).

[feldman-2] L. Feldman, J. Mayer: Fundamentals of Surface and Thin Film Analysis . 1986, ISBN 0-13-500570-1 , s. 130-133 .

[broers-3] TIL Broers, ACF Hoole, JM Ryan: Elektronstråle litografi - opløsningsgrænser . I: Mikroelektronisk teknik . tape 32 , nej. 1-4 , 1996, s. 131-142 , doi : 10.1016 / 0167-9317 (95) 00368-1 .

[seiler-4] H Seiler: Sekundær elektronemission i scanningselektronmikroskopet . I: Journal of Applied Physics . tape 54 , nej. 11 , 1983, s. R1-R18 , doi : 10.1063 / 1.332840 .

[liddle-5] JA Liddle, GM Gallatin, LE Ocola, andre: Resist krav og begrænsninger for nanoskala elektronstråle mønsterdannelse . I: Mat. Res. Soc. Symp. Proc. tape 739 , nr. 19 , 2003, s. 19-30 , doi : 10.1557 / PROC-739-H1.5 .

[WiederrechtResiste-6] Gary Again rettigheder: Handbook of Nanofabrication . Academic Press, 2009, ISBN 0-12-375176-4 , s. 131-133 .

[7] Hans Weinerth: Encyclopedia elektronik og mikroelektronik . Springer, 1993, ISBN 978-3-540-62131-7 , s. 245 .

[8] Lloyd R. Harriott: Spredning med vinkelbegrænsning projektion elektronstråle litografi til suboptisk litografi . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 15 , nej. 6 , 1997, s. 2130 , doi : 10.1116 / 1.589339 .

[9] Ulrich Hilleringmann: silicium halvlederteknologi . Vieweg + Teubner, 2004, ISBN 978-3-519-30149-3 , s. 54-56 .

[10] JM Ruitenbeek, A. Alavarez, I. Pineyro, C. Grahmann, P. Joyez, MH Devoret, D. Esteve; C. Urbina: Justerbare nanofabricerede atomstørrelseskontakter . I: Gennemgang af videnskabelige instrumenter . tape 67 , nej. 1 , 1996, s. 108-111 , doi : 10.1063 / 1.1146558 .

[marrian-11] Christie RK Marrian: Elektronstråle litografi med scanningstunnelmikroskopet . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 10 , nej. 6 , 1992, s. 2877-2881 , doi : 10.1116 / 1.585978 .

[mayer-12] TM Mayer: Feltemissionsegenskaber for scanningstunnelmikroskopet til nanolithografi . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 14 , nej. 4 , 1996, s. 2438-2444 , doi : 10.1116 / 1.588751 .

[hordon-13] Laurence S. Hordon: Grænser for lavenergi elektron optik . I: Journal of Vacuum Science & Technology B: Mikroelektronik og nanometerstrukturer . tape 11 , nej. 6 , 1993, s. 2299-2303 , doi : 10.1116 / 1.586894 .

[egerton-14] RF Egerton, P. Li, M. Malac: Strålingsskader i TEM og SEM . I: Micron . tape 35 , nej. 6 , 2004, s. 399-409 , doi : 10.1016 / j.micron.2004.02.003 .

[15] THP Chang, Marian Mankos, Kim Y. Lee, Larry P. Muray: Multiple elektronstråle litografi . I: Mikroelektronisk teknik . tape 57–58 , august 2001, s. 117-135 , doi : 10.1016 / S0167-9317 (01) 00528-7 .

[16] Maskerfri litografi med flere elektronstråler til fremstilling i store mængder . 27. marts 2009, s. 96-97 , doi : 10.1109 / VTSA.2009.5159308 .

Languages